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Teorema de Noether


O teorema de Noether é um resultado da teoria de sistemas dinâmicos. A primeira versão do teorema foi demonstrada em 1918[1] por Emmy Noether.

Ela provou que toda grandeza física conservativa corresponde a um grupo contínuo de simetrias das equações. Simetria aqui é entendida como uma transformação matemática que deixa as equações inalteradas em sua essência, sendo que todas as simetrias possíveis formam um grupo (no sentido matemático do termo). Um grupo contínuo é um grupo de simetrias definidas por um número que pertence ao conjunto dos Reais.

O enunciado do teorema do ponto de vista matemático diz que para cada grupo uniparamétrico de difeomorfismos de um sistema dinâmico Lagrangeano existe uma constante do movimento.[2] Em mais detalhes, em um sistema de equações diferenciais ordinárias nas funções no tempo \({\displaystyle t}\), \({\displaystyle x(t),y(t),\ldots }\), dada uma solução das equações \({\displaystyle x_{1}(t),y_{1}(t),\ldots }\), e uma operação nesta solução que dependa de um parâmetro real e que seja contínua \({\displaystyle x_{1}(t)\rightarrow x_{2}(t),y_{1}(t)\rightarrow y_{2}(t),\ldots }\) de tal forma que \({\displaystyle x_{2}(t),y_{2}(t),\ldots }\) é também solução do mesmo sistema, então existe uma constante independente do tempo associada a esta transformação.

Por exemplo, se a equação em questão for a segunda lei de Newton e a transformação for a rotação dos eixos espaciais \({\displaystyle x}\), \({\displaystyle y}\) ou \({\displaystyle z}\) na direção do eixo de simetria \({\displaystyle z}\) por um ângulo (real) \({\displaystyle \theta }\), que formam um contínuo, então a grandeza física conservativa associada é o momento angular (na direção do eixo \({\displaystyle z}\)). Outros dois exemplos importantes são: a família de translações numa determinada direção do espaço leva a conservação da quantidade de movimento, e a simetria temporal implica a conservação da energia.

Informalmente, podemos apresentar o teorema de Noether dizendo que: "Para cada família de simetrias corresponde uma lei de conservação".[3]

A versão quântica do teorema está associada a diferentes resultados, como o chamado teorema de Wigner e o teorema de Stone.[4]

Referências


  1. Noether E (1918). «Invariante Variationsprobleme» . Nachr. D. König. Gesellsch. D. Wiss. Zu Göttingen, Math-phys. Klasse. 1918: 235–257 
  2. V. I. Arnold, Mathematical Methods of Classical Mechanics, Springer (1989); I. M. Gelfand, V.S. Fomin, Calculus of Variations, Dover (2000).
  3. «Emmy Noether's revolutionary theorem explained, from kindergarten to PhD» . The Perimeter Institute. Consultado em 24 de julho de 2018 
  4. M. Reed, B. Simon, Methods of Modern Mathematical Physics, Academic Press (1981); A. Jaffe, J. Glimm, Quantum Physics: A functional integral point of view, Springer (1984); S. Weinberg, The Quantum Theory of Fields, Cambridge University Press.









Categorias: Teoremas de física




Data da informação: 16.12.2020 07:01:19 CET

Fonte: Wikipedia (Autores [História])    Licença: CC-by-sa-3.0

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